经典的换向理论

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  换向元件中的电势

  设电刷宽度等于换向片宽度,电刷不动,换向器从右向左运动,当电刷与换向片1接触时,元件1属于右边一条支路,电流为经典的换向理论,当电刷与1、2换向片接触时,元件1被短路,当电刷与换向片2接触时,元件1进入左边一条支路,电流为经典的换向理论,但方向相反,从正经典的换向理论变负经典的换向理论,即发生了2经典的换向理论的变化。换向过程所经过的时间称为换向周期,用经典的换向理论表示。如换向元件中电势为零时是直线换向,即电流Ia 均匀的由+经典的换向理论变到-经典的换向理论,如图1b所示。

  但实际在换向过程中。换向元件中会出现下列两种电势,这些电势会影响电流的变化。

  1.电抗电势经典的换向理论

  换向元件本身是一个线圈,所以当元件中电流从+经典的换向理论变到-经典的换向理论时,线圈中必有自感作用,同时换向元件之间又存在互感作用,因此换向元件在电流变化时必须出现有自感和互感作用所引起的感应电势,这个电势成为电抗电势经典的换向理论

经典的换向理论

  式中经典的换向理论为换向元件等效漏电感,包括自感互感。

  根据楞次定律,电抗电势的作用总是阻碍电流变化的,因电流在减小,所以其方向必与+经典的换向理论相同,即与换向前电流方向一致。

  2.运动电势经典的换向理论

  我们知道换向元件的有效边处于两极之间的几何中线位置,(固电刷放在磁极轴线下的换向片上),那里由主极产生的磁密几乎为零。但由电枢反应磁势产生的磁密不为零。换向元件切割此磁密产生运动电势。

经典的换向理论            (1)

  根据右手定则判定换向元件中旋转电势的方向与换向前元件中电流方向一致。因而Ea 总是阻碍换向元件中电流的变化。

  换向元件中电流变化规律

  因上述两种电势经典的换向理论经典的换向理论均阻碍电流换向。

  经典的换向理论  与经典的换向理论和V成正比,所以大电流、高转速的电机会给换向带来更大困难。

  为了改善换向,在电机几何中性线处装有换向极,换向极磁场的方向与电枢磁场方向相反,其强度比电枢磁场稍强,所以此时总的运动电势经典的换向理论经典的换向理论反向,即与经典的换向理论反向。

  下面分三种情况对换向电流进行分析

  1直线换向

  当经典的换向理论时为直线换向,电流均匀的由+经典的换向理论变为-经典的换向理论,是最理想的换向情况。如图中所示。

经典的换向理论

(a)换向元件 (b)直线换向和延迟换向  (c)超越换向

图1 换向元件中电流的变化

  2延迟换向

  经典的换向理论,换向元件中合成电势经典的换向理论倾向于保持换向前电流方向,所产生的附加电流为经典的换向理论,使换向元件中电流由经典的换向理论组成,使换向元件中电流改变方向的时刻向后推移,所以称延迟换向。

  3超越换向

  如经典的换向理论,则换向极磁势过强,换向元件中合成电势经典的换向理论所产生的附加电流经典的换向理论倾向于与换向后电流方向相同。在经典的换向理论的影响下,使换向元件中电流改变方向的时刻比直线换向时提前,称为超越换向。

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